Движение твердого тела в вязкой жидкости при больших числах Рейнольдса

либрационное движение вязкая жидкость уравнения Навье –Стокса динамика твердого тела.

Инженерная геометрия – новая учебная дисциплина по геометро-графической подготовке для высших технических учебных заведений, Моделирование упругопластического поведения материала при импульсном нагружении, ...

Н.Э. Баумана, Москва, 105005, Россия Рассмотрено твердое тело произвольной геометрии, движущееся в вязкой несжимаемой жидкости, движение тела предполагается заданным. <...> Исследован случай возмущенного относительно программного движения твердого тела, а именно слабовозмущенное либрационное движение. <...> Введены две декартовы системы координат: одна неподвижна в инерциальном пространстве, другая жестко связана с твердым телом. <...> Положение связанной системы координат относительно неподвижной характеризуется вектором перемещения и вектором поворота, которые полагаются малыми в смысле близости второго порядка. <...> Решение находится методом пограничного слоя, при этом в качестве начального приближения взяты функции, удовлетворяющие линеаризованным уравнениям Навье – Стокса. <...> Ключевые слова: либрационное движение, вязкая жидкость, уравнения Навье – Стокса, динамика твердого тела. <...> Система O1y1y2y3 неподвижна в инерциальном пространстве, а O1x1x2x3 жестко связана с твердым телом. <...> Задача состоит в определении векторов u(t) и θ(t) как функций времени, если известны главный вектор F0 и главный момент M0 системы внешних сил (за исключением жидкости), действующих на тело. <...> Векторы u(t), θ(t), а также поле скоростей жидкости V(x1, x2, x3, t) полагаются малыми в смысле близости второго порядка. <...> Рассмотрим движение жидкости, занимающей бесконечную область D, ограниченную поверхностью тела S. <...> Линеаризованные уравнения Навье – Стокса, описывающие движение жидкости, а также граничные и начальные условия запишем в системе координат O1x1x2x3, жестко связанной с телом: <...> В качестве нулевого приближения возьмем функции, удовлетворяющие уравнениям движения идеальной жидкости и соответствующим граничным условиям: <...> (3) где n – нормаль к поверхности S, внешняя по отношению к области D. <...> При этом 3 Движение твердого тела в вязкой жидкости при больших числах Рейнольдса где ()ii θ= координат; Φi, Ψi – потенциалы поступательного и вращательного движений. ui <...>

• Похожие документы из РУАЭСТ
• |
• Похожие документы из Руконт