О существовании решений нелинейной краевой задачи на собственные значения для ТМ-поляризованных электромагнитных волн

краевые задачи нелинейные краевые задачи электромагнитные волны дисперсионные уравнения ТМ-поляризованные волны граничные условия

Оптимальные по сложности алгоритмы вычисления сингулярных интегралов с фиксированной особенностью на бесконечной области, Демографическая модель с распределенными параметрами, ...

Д. В. Валовик О СУЩЕСТВОВАНИИ РЕШЕНИЙ НЕЛИНЕЙНОЙ КРАЕВОЙ ЗАДАЧИ НА СОБСТВЕННЫЕ ЗНАЧЕНИЯ ДЛЯ ТМ-ПОЛЯРИЗОВАННЫХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН1 Статья посвящена доказательству существования решений нелинейной краевой задачи на собственные значения для ТМ-поляризованных электромагнитных волн, распространяющихся в нелинейном слое с нелинейностью, выраженной законом Керра. <...> Введение Изучение задач распространения электромагнитных волн в нелинейных средах актуально в связи с тем, что эти явления находят широкое применение в физике плазмы, в современной микроэлектронике, в оптике, в лазерной технике. <...> Кроме того, они представляют и самостоятельный математический интерес, поскольку такие задачи являются нелинейными краевыми задачами на собственные значения, общих методов решения которых в настоящее время не разработано, поэтому всякий прогресс в аналитическом исследовании подобных задач представляет несомненную важность. <...> 1 Постановка задачи Рассмотрим электромагнитные волны, проходящие через однородный, изотропный, немагнитный диэлектрический слой с нелинейностью типа Керра, расположенный между двумя полубесконечными полупространствами x 0< и xh> в декартовой системе координат Oxyz . <...> Полупространства заполнены изотропной немагнитной средой без источников и имеют постоянную диэлектрическую проницаемость 10 ε ε и 30 ε 0 – диэлектрическая проницаемость вакуума. <...> Считаем, что всюду μ= 0μ , где 0μ – магнитная проницаемость вакуума. <...> (1), условию непрерывности касательных составляющих компонент поля на границе раздела сред электромагнитное поле экспоненциально затухает при x в областях x 0< и xh> . <...> (2) где γ – неизвестный спектральный параметр – постоянная распространения электромагнитной волны. <...> 3 Граничные условия и дисперсионное уравнение пространения электромагнитных волн, необходимо найти значения ()0η , ()hη . <...> Решение ,F которое соответствует собственному значению, будем называть собственным вектором <...>

• Похожие документы из РУАЭСТ
• |
• Похожие документы из Руконт