Проводящий тонкий экран в волноводной структуре: задача дифракции и задача трансмиссии

задача дифракции задача трансмиссии электромагнитные волны тонкие экраны волноводные структуры плоские волноводы сумматорные уравнения интегральные уравнения

Решение обратной задачи определения тензора магнитной проницаемости диафрагмы в прямоугольном волноводе, О разрешимости одной обратной краевой задачи для псевдогиперболического уравнения четвертого порядка с дополнительным интегральным условием, ...

И. Л. Александрова, Н. Б. Плещинский ПРОВОДЯЩИЙ ТОНКИЙ ЭКРАН В ВОЛНОВОДНОЙ СТРУКТУРЕ: ЗАДАЧА ДИФРАКЦИИ И ЗАДАЧА ТРАНСМИССИИ1 Аннотация. <...> Задача дифракции и задача трансмиссии электромагнитной волны на идеально проводящем тонком экране в плоском волноводе сведены к парному сумматорному функциональному уравнению относительно коэффициентов разложения искомой волны в ряд Фурье. <...> Парное уравнение равносильно бесконечной системе линейных алгебраических уравнений, которая решается методом усечения. <...> Предложена вычислительная схема для решения задачи трансмиссии в случае, когда экран находится в открытом пространстве. <...> Ключевые слова: электромагнитные волны, задача дифракции, задача трансмиссии, плоский волновод, волны в открытом пространстве, интегральные уравнения. <...> Постановка задач Как правило, любая электромагнитная волна в волноводной структуре может быть представлена в виде суммы двух волн противоположной ориентации. <...> Волна отрицательной ориентации (обратная волна) переносит энергию или затухает в противоположном направлении. <...> В данной работе исследуется случай, когда неоднородность представляет собой идеально проводящую бесконечно тонкую пластину (экран), расположенную на поперечном сечении волноводной структуры. <...> Как обычно, предельные значения (следы) компонент электромагнитного поля: 00 wx 1() = 0 на ,N должны удовлетворять условиям: на M касательные составляющие электрического вектора обращаются в нуль, а на N касательные составляющие электрического и магнитного вектора непрерывны. <...> Рассматриваются две простые волноводные структуры: плоский волновод и открытое пространство (рис. <...> В этом случае, как известно, компоненты TE- или TM-поляризованных волн выражаются через потенциальную функцию – решение двумерного уравнения Гельмгольца. <...> Следовательно, следы компонент поля на сечении волноводов выражаются через следы потенциальной функции и ее нормальной (по отношению к сечению) производной <...>

• Похожие документы из РУАЭСТ
• |
• Похожие документы из Руконт