Электромагнитная задача дифракции ТМ-волн на нелинейном полубесконечном слое

электромагнитные задачи задачи дифракции дифракция ТМ-волн нелинейные полубесконечные слои электромагнитные волны ТМ-поляризованные электромагнитные волны изотропные слои линейные среды нелинейные среды закон Керра Керра закон нелинейные системы краевые задачи

К вопросу о моделировании радиационного упрочнения и радиационного охрупчивания металлов и сплавов, О надежности схем в некоторых приводимых полных базисах, ...

Д. В. Валовик ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ЗАДАЧА ДИФРАКЦИИ ТМ-ВОЛН НА НЕЛИНЕЙНОМ ПОЛУБЕСКОНЕЧНОМ СЛОЕ В статье изучается задача дифракции ТМ-поляризованных электромагнитных волн на двух однородных изотропных немагнитных полубесконечных слоях. <...> Проблема сводится к нелинейной системе обыкновенных дифференциальных уравнений. <...> Получено аналитическое решение краевой задачи, описывающей распространение электромагнитных волн. <...> Изучение задач, связанных с процессами распространения электромагнитных волн в нелинейных средах, активно ведется несколько последних десятилетий. <...> Для случая двух полупространств в [1] получено дисперсионное соотношение и формально выписано решение в виде интеграла, но граничная задача не решена полностью. <...> Дисперсионное соотношение получено в [1] и для более общего случая, а именно для анизотропного полупространства. <...> В работах [2, 3] предлагается другой подход к изучению ТМ-поляризованных электромагнитных волн. <...> В данной работе (как и в работе [1]) предлагается выражать решение задачи через электрические компоненты электромагнитного поля, в [2, 3] предлагалось выразить значение электрических компонент через значение магнитной компоненты. <...> Постановка задачи Рассмотрим задачу о распространении ТМ-поляризованных электромагнитных волн. <...> Пусть все трехмерное пространство R 3 полупространства R1 и 3 3 R2 . <...> R1 заполнено изотропной средой без источни3 ков с постоянной диэлектрической проницаемостью 1ε . <...> Диэлектрическая проницаемость 2ε внутри пространства R2 3 2 2 ε = ε + a E , определяется по закону Керра: 2 где a и 2ε – вещественные положительные константы, здесь 2ε – постоянная составляющая проницаемости; a – коэффициент нелинейности. <...> Причем каждая из составляющих компонент поля E и H E Ex E,0, = = {0, зависит от трех пространственных переменных. <...> Решение системы дифференциальных уравнений ству R1 3 случае Рассмотрим сначала линейный случай, отвечающий полупростран1. <...> Пусть граница раздела сред находится <...>

• Похожие документы из РУАЭСТ
• |
• Похожие документы из Руконт