Математическое моделирование нелинейного отклика короткого цилиндра из жесткого сверхпроводника
Выполнено математическое моделирование отклика жесткого сверхпроводника второго рода на приложенное внешнее гармонически модулированное магнитное поле. Сверхпроводник имел форму короткого цилиндра (таблетки). В рамках модели Кима и в приближении экранировки поля в центре образца рассчитаны гистерезисные кривые и гармоники намагниченности. Результаты расчета сравниваются с результатами ранее выполненного эксперимента на поликристаллах высокотемпературного сверхпроводника.
Авторы
Тэги
Тематические рубрики
Предметные рубрики
В этом же номере:
Резюме по документу**
Н. Д. Кузьмичев, А. А. Федченко
МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ
НЕЛИНЕЙНОГО ОТКЛИКА КОРОТКОГО ЦИЛИНДРА
ИЗ ЖЕСТКОГО СВЕРХПРОВОДНИКА
Аннотация. <...> Выполнено математическое моделирование отклика жесткого
сверхпроводника второго рода на приложенное внешнее гармонически модулированное
магнитное поле. <...> В рамках модели Кима и в приближении экранировки поля в центре
образца рассчитаны гистерезисные кривые и гармоники намагниченности. <...> Известно, что при воздействии внешнего магнитного поля на ВТСП образец
откликается сигналом сложной формы и намагниченность сверхпроводника
зависит от предыстории его состояния, т.е. обнаруживает гистерезис. <...> Изменение магнитного потока внутри указанного
сверхпроводника вызывает в области проникновения вихрей Абрикосова
электрическое поле, которое в свою очередь мгновенно создает экранирующий
сверхпроводящий ток (сверхток) с критической плотностью Jc. <...> Величина
Jc в моделях Кима – Андерсона и Кима [2, 4] зависит обратно пропорционально
от локальной плотности магнитного потока (концентрации вихрей –
110
3 (19), 2011
Физико-математические науки. <...> Расчет распределения сверхтока и
магнитного поля в образце, а также намагниченности и восприимчивости
сверхпроводника представляет собой непростую задачу [5–10]. <...> Во-первых, необходимо для каждой геометрии
учитывать размагничивающее поле; во-вторых, процесс намагничивания
сверхпроводника будет гистерезисным из-за разбиения сверхпроводника на
области с противоположно текущими экранирующими сверхтоками; в-третьих,
внутри сверхпроводника требуется учитывать текущую плотность потока поля
на границах областей разбиения. <...> Следовательно, в переменном
магнитном поле (Hex(t) = Hd + h cos(t)) сверхпроводник разбивается
на области с противоположно текущими экранирующими сверхтоками
(рис. <...> Поволжский регион
Численный расчет распределения магнитного поля и сверхтока внутри
сверхпроводника необходимо производить отдельно для каждой <...>
** - вычисляется автоматически, возможны погрешности
Похожие документы: